Author-24. pro и не парься – мы всё сделаем за тебя! Даже если остался один день
жүктеу/скачать 319.5 Kb.
|
Идеальный газ
iv tarau zhasushany blinui mitoz 1035, iv tarau zhasushany blinui mitoz 1035, 2 5447191856263730813, Әлеумет, Зерделеу мектеп жаднама (1) (1), Молекулалық-кинетикалық теорияның негiзгi ұғымд, 1 аза станда ы этногенез ж не этникалы процестер, невр ответы 22 (копия)
- Бұл бет үшін навигация:
- Идеальный газ Распределение Больцмана. Под идеальным газом
|
Б ИНГО! Ты только что нашел решение своей проблемы! Только давай договоримся – ты прочтёшь текст до конца, окей? :) Давай начистоту: тут один шлак, лучше закажи работу на author-24.pro и не парься – мы всё сделаем за тебя! Даже если остался один день до сдачи работы – мы справимся, и ты получишь «Отлично» по своему предмету! Только представь: ты занимаешься своим любимым делом, пока твои одногруппники теряют свои нервные клетки… Проникнись… Это бесценное ощущение :) Курсовая, диплом, реферат, статья, эссе, чертежи, задачи по матану, контрольная или творческая работа – всё это ты можешь передать нам, наслаждаться своей молодостью, гулять с друзьями и радовать родителей отличными оценками. А если преподу что-то не понравится, то мы бесплатно переделаем так, что он пустит слезу от счастья и поставит твою работу в рамочку как образец качества. Ещё сомневаешься? Мы готовы подарить тебе сотни часов свободного времени за смешную цену – что тут думать-то?! Жизнь одна – не трать её на всякую фигню! Перейди на наш сайт author-24.pro - обещаю, тебе понравится! :) А работа, которую ты искал, находится ниже :) Идеальный газ Распределение Больцмана. Под идеальным газом будем понимать газ, между частицами которого взаимодействие настолько мало, что им можно пренебречь. Это предположение может быть обеспечено малостью взаимодействия частиц при любых расстояниях между ними, либо при достаточной разрежённости газа. Отсутствие взаимодействия между молекулами позволяет свести задачу об определении уровней энергии En всего газа в целом к определению уровней энергии отдельной молекулы (будем их обозначать k, где индекс k представляет собой совокупность квантовых чисел, определяющих состояние молекулы, энергии En выразятся, как суммы энергий по молекулам). О бозначим через nk число частиц, находящихся в k-том квантовом состоянии (это так называемые числа заполнения различных квантовых состояний) и поставим задачу вычислить средние значения nk этих чисел, причём будем рассматривать случай, когда nk 1. То есть мы рассматриваем достаточно разрежённый газ. (фактически это выполняется для всех обычных молекулярных или атомных газов). У словие nk 1 означает, что в каждый момент времени в каждом квантовом состоянии реально находится не более одной частицы, в связи с этим можно пренебрегать не только непосредственным силовым взаимодействием частиц, но и их косвенным квантомеханическим взаимным влиянием. А это обстоятельство, в свою очередь, позволяет нам применить к отдельным молекулам формулу распределения Гиббса. Итак, применив к молекулам формулу Гиббса, мы утверждаем, что: , где a – константа, определяемая из условия нормировки: (N – полное число частиц в газе). Это и есть распределение Больцмана (L.Boltzmann, 1877). Константа a может также быть выражена через термодинамические величины газа. Применим распределение Гиббса к совокупности всех частиц, находящихся в данном квантовом состоянии. Мы можем это сделать (даже если nk не малы), поскольку непосредственного силового взаимодействия между этими и остальными частицами нет, а квантомеханические эффекты имеют место лишь для частиц, находящихся в одном и том же состоянии. Положим в общей форме распределения Гиббса с переменным числом частиц E = nkk, N = nk и, приписывая индекс k величине , получим распределение вероятностей различных значений nk в виде: В частности, есть вероятность полного отсутствия частицы в данном состоянии. В интересующем нас случае, когда nk 1, вероятность 0 близка к единице; поэтому в выражении 1 для вероятности наличия одной частицы в k-том состоянии можно положить, опуская члены высшего порядка малости, exp(k / T) = 1. Тогда Что же касается вероятностей значений nk > 1, то они в этом приближении должны быть положены равными нулю. Поэтому И мы получаем распределение Больцмана в виде: Таким образом, коэффициент a в законе распределения Больцмана оказывается выраженным через химический потенциал газа. Свободная энергия больцмановского идеального газа Применим общую формулу: для вычисления свободной энергии газа, описываемого статистикой Больцмана: жүктеу/скачать 319.5 Kb. Достарыңызбен бөлісу:
|